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光纤复合架空线路在电力系统中应用非常广泛，常见的有地线复合光缆，又叫光纤复合架空地线(optical fiber composite overhead ground wire, OPGW)[1-2]和光纤复合相线(optical phase conductor, OPPC)[3]。光纤复合架空线路在长期运行中会遭受一系列外界应力的作用，常见的有覆冰、外力、雷击、山火、舞动等[4-8]，容易发生故障，非常有必要监测其状态以保障其安全运行。随着工农业的发展和人民生活水平的提高，对供电可靠性提出了更高的要求，因此对包括架空线路在内的输变电设备的智能化提出了更高的要求，要求其具有自我感知能力。
基于视频、图像的监测方法[9-10]可以有效反映线路运行状态，但大量图像给后续处理带来了较大的难度，同时针对较长线路其效率偏低。光纤传感技术在近年来取得了长足的进步[11-12]。基于架空线路复合的光纤，采用布里渊散射技术[13]能采集光纤沿线的应变、温度及振动信息[14-15]。该方式的突出优点是光纤复合线路自带的光纤即为传感器，同时能显著提升线路的自我感知能力。由于温度和应变与布里渊频移成线性关系[16]，通常采用布里渊频移来测量应变和温度。常规的扫频法是通过测量一个完整的布里渊谱来获得布里渊频移，但为了保证信噪比(signal-to-noise ratio, SNR)每个频率点需要叠加数千次，且要涉及多达数十个频率点的测量，测量时间较长。为了提高测量的实时性，有人提出采用单斜坡法[17]测量光纤的温度和应变，该方法无需扫频，仅测量单点增益，即可计算布里渊频移，加快了测量速度。目前针对该方法的动态范围扩大和准确性提升以及应用方面[18-20]已开展了相关研究，取得了不错的效果。但就智能化光纤复合架空线路来说，单斜坡法的应用条件，包括工作点选择、信噪比和布里渊频移对测量结果准确性影响方面的系统研究尚鲜见报道。
为了解决该问题，本文作者基于实际测量得到的架空线路中复合光纤的布里渊谱，采用基于伪Voigt模型[21]的谱拟合法获得了较为准确的光纤沿线布里渊频移，实现了基于伪Voigt模型的单斜坡法用于布里渊频移计算；基于谱拟合法系统研究了工作点增益的信噪比及布里渊频移对单斜坡法误差的影响规律，给出了满足准确性要求的信噪比范围及不同布里渊频移下的临界信噪比，并给出了工作点选择的建议。
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以典型的OPGW为例[2]，其结构如图 1所示。图 1中光单元中的部分光纤可用于传感。传感光纤中的脉冲光在传输过程中会发生布里渊散射，在入射端通过光电二极管等方式测量背向布里渊散射光功率，获得光功率与频移，即背向散射光频率与入射光频率之差的关系可得布里渊谱。背向散射光功率最大值对应的频移为布里渊频移，根据布里渊频移即可计算光纤的温度或应变。架空线路在运行中可能遭受的故障多会使线路温度、应变发生变化，比如覆冰会导致线路承受应变，覆冰段与不覆冰段随环境温度变化时线路温度变化规律不同；舞动对应应变的周期性变化；外力破坏导致线路承受应变发生变化；山火会使线路温度升高，由于热膨胀也会使线路承受应变。
图 1 OPGW结构
Figure 1. Structure of OPGW
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考虑到实测布里渊谱满足的分布，故采用基于如下式所示的伪Voigt模型的最小二乘拟合法逼近布里渊谱，根据拟合结果来获得布里渊频移:
$ \begin{gathered} g_{\mathrm{B}}(\nu)=g_1 \frac{\left(\Delta \nu_{\mathrm{B}} / 2\right)^2}{\left(\nu-\nu_{\mathrm{B}}\right)^2+\left(\Delta \nu_{\mathrm{B}} / 2\right)^2}+ \\ g_2 \exp \left[\frac{-(4 \ln 2)\left(\nu-\nu_{\mathrm{B}}\right)^2}{\left(\Delta \nu_{\mathrm{B}}\right)^2}\right] \end{gathered} $
(1) 式中，νB为布里渊频移；ν为频率；gB为布里渊增益；ΔνB为线宽；g1和g2分别为洛伦兹和高斯模型布里渊增益峰值。目标函数如下式所示：
$ E=\sum\limits_{n=1}^N\left[g_{\text {в }}\left(\nu_n\right)-g_{\text {в, n }}\right]^2 $
(2) 式中，νn和gB, n分别为第n个扫频点和对应的布里渊增益测量值，E为增益误差的平方和，N为扫频点数。
光纤温度和应变与布里渊频移近似成线性关系，如果考虑到同一时刻架空线路上温度近似为一固定值，则应变可直接由布里渊频移计算，如下式所示:
$ \varepsilon=\left(\nu_{\mathrm{B}}-\nu_{\mathrm{B}, 0}\right) / C_{\nu, \varepsilon} $
(3) 式中, νB, 0为温度固定且无应变下的布里渊频移；Cν, ε为布里渊频移的应变系数，典型值为20 με/MHz；ε为应变。由以上分析可知，根据布里渊频移误差可直接获得应变误差，后续的研究多侧重于布里渊频移误差。考虑到Levenberg-Marquardt算法适合于求解以上的非线性最小二乘问题，选择它来优化(2)式。
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与谱拟合法不同，单斜坡法仅需要获得工作点对应的布里渊增益，无需耗时的扫频过程。设ν0为工作点频率，取光纤沿线布里渊谱的真实参数，即光纤上布里渊频移和线宽的平均值分别为10.83 GHz和149.57 MHz，g1=3.91×10-4，g2=1.67×10-3，ν0分别选择为10.755 GHz和10.905 GHz，且分别位于布里渊频移的左侧和右侧，布里渊频移与工作点增益满足如图 2所示的关系。需要注意的是，实际使用时工作点可以取在布里渊频移的左侧，也可以取在布里渊频移的右侧。这样根据实测的工作点布里渊增益及以上关系即可获得布里渊频移。
图 2 布里渊频移与典型工作点布里渊增益的关系
Figure 2. Relationship between Brillouin frequency shift and gain
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采用布里渊光时域反射计(Brillouin optical time-domain reflectometry, BOTDR)实测了约22 km OPGW复合光纤上的布里渊谱，测量参数如下：扫频范围为10.7 GHz~10.95 GHz；入射脉冲光宽度为10 ns；扫频间隔为1 MHz；叠加平均次数为214；采样分辨率为0.5 m。采用基于Voigt模型的谱拟合法获得布里渊频移，计算得到布里渊频移如图 3a所示。考虑到谱拟合法在扫频点数足够多时布里渊频移准确性能达到较大值，而且此时也难以有其它方法进一步显著提高其准确性。因此，以基于Voigt模型的谱拟合法算得谱参数为准确值。光纤沿线布里渊频移和线宽的均值分别为10.83 GHz和149.57 MHz，暂时设定工作点为光纤沿线布里渊频移均值减去一半的线宽，即工作点频率为10.755 GHz。得到单斜坡法的计算结果也一并画于图 3a中；两种方法计算结果之差如图 3b所示；为了更加清晰展示结果，光纤头部和尾部处两种方法的计算结果分别如图 3c和图 3d所示。由图 3a和图 3b可知，在光纤头部两种方法算得布里渊频移比较接近，随着光纤位置逐渐靠近尾端，二者差距逐渐增大，甚至最大误差可达76.03 MHz，对应的应变误差为1520.52 με。以上情况在图 3c和图 3d中得到了清晰的展示。根据以上研究结果可知，单斜坡法在光纤复合架空线路沿线应变测量方面具有可行性，在某些情况下单斜坡法可能会产生较大的误差，不是所有情况下光纤复合线路光纤沿线应变的测量都可以采用该方法。因此，后续需要研究该方法的适应性。
图 3 单斜坡法与谱拟合法计算结果的比较
Figure 3. Comparison of calculation results between slope-assisted technique and spectrum fitting method
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根据第3节中单斜坡法原理可知，工作点与布里渊频移差距及工作点增益的信噪比会影响单斜坡法的准确性，本节中对该问题开展研究。实测布里渊谱模型及噪声服从的模型与仿真采用的模型必然存在差距, 所以采用实测谱数据的研究结果具有更高的可靠性。但由于实测布里渊谱对应参数的精确值未知，如何可靠确定信噪比等参数非常关键。伪Voigt模型在不同入射光脉宽下均可以有效逼近实测布里渊谱，准确性高于洛伦兹模型和高斯模型。因此，本文中通过基于伪Voigt模型的谱拟合法可以获得比较准确的布里渊频移和布里渊谱参数。基于这些数据得到不同工作点与布里渊频移之差下, 信噪比对布里渊频移误差的影响如图 4所示。不同信噪比下工作点与布里渊频移之差对布里渊频移误差的影响如图 5所示。
图 4 工作点增益信噪比对布里渊频移误差的影响
Figure 4. Influence of SNR of working point gain on Brillouin frequency shift error
图 5 布里渊频移与工作点频率之差对布里渊频移误差的影响
Figure 5. Influence of the difference between working point frequency and Brillouin frequency shift on Brillouin frequency shift error
由图 4可知，随着工作点增益信噪比的增加，单斜坡法算得布里渊频移误差逐渐下降。根据二者的关系，采用如下式所示的指数规律进行拟合，拟合结果一并画于图 4中。
$ E_\nu=a \exp (b R) $
(4) 式中，Eν为布里渊频移误差(MHz)；a和b为待优化变量；R为信噪比(dB)。
显然，单斜坡法算得布里渊频移误差随工作点增益信噪比增加近似成指数规律下降。由图 5可知，不同信噪比下，随着布里渊频移与工作点频率之差的增加，布里渊频移误差先快速下降，达到谷值后略有增加。基本上当0.55 < (νB-ν0)/ΔνB < 0.95时, 布里渊频移误差取到最小值。为了更加准确获得最佳工作点，根据以上所有数据进行整理获得了工作点与布里渊频移之差与单斜坡法平均误差的关系, 如图 6所示。
图 6 工作点频率对布里渊频移误差的影响
Figure 6. Influence of working point frequency on Brillouin frequency shift error
图 6中工作点频率对误差的影响与图 5类似。由图 6可知，工作点要满足(5)式，这样单斜坡法算得布里渊频移误差接近最小值。
$ \left(\nu_{\mathrm{B}}-\nu_0\right) / \Delta \nu_{\mathrm{B}}=0.5 $
(5) 由于光纤沿线的布里渊频移会变化，而工作点频率应该是一个固定值，因此工作点应该满足下式:
$ \nu_0=\overline{\nu_{\mathrm{B}}}-\Delta \nu_{\mathrm{B}} / 2 $
(6) 式中，$\overline{\nu_{\mathrm{B}}}$为光纤上布里渊频移的平均值。需要注意的是，(6)式中工作点频率始终小于布里渊频移，如果将式中的“-”改为“+”，则工作点频率始终大于布里渊频移。
综上所述，图 3c中两种算法计算结果差距较小，是因为光纤头部测得布里渊谱信噪比较高，此时两种算法的准确性均较高，因此二者算得布里渊频移比较接近。图 3d中两种算法计算结果差距较大，是因为随着光纤位置逐渐靠近尾端，测得布里渊谱信噪比逐渐下降，两种算法的误差均逐渐增大，尤其是单斜坡法，故二者差距逐渐增大。
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本节中研究单斜坡法对信噪比和工作点选择的要求，仍然采用第4节中的实测数据。工作点与布里渊频移之差以及工作点处增益信噪比下的单斜坡法误差如图 7a所示。由于低信噪比下单斜坡法误差很大，对方法适应性的研究产生了干扰，为了更加清楚地展示结果，也给出了信噪比大于10 dB、20 dB和25 dB下的误差，分别如图 7b、图 7c和图 7d所示。
图 7 增益信噪比和工作点频率对布里渊频移误差的影响
Figure 7. Influence of SNR of gain and working point frequency on Brillouin frequency shift error
由图 7可知，工作点处增益的信噪比和工作点频率(布里渊频移)对单斜坡法误差有显著影响，尤其是信噪比影响更大，随着信噪比增加，误差显著减小。由图 7b~图 7d可知，随着工作点越靠近布里渊频移，误差越大。由图 2可知，这是因为随着工作点越靠近布里渊频移，dνB/dgB(ν0)越大，即同样程度的噪声给νB测量带来的误差就越大。而当νB-ν0 < 0时，本文中默认为νB-ν0>0，也会产生误差。信噪比为10 dB, 20 dB和25 dB时，单斜坡法算得布里渊频移的最大误差分别为20.85 MHz，4.90 MHz和2.59 MHz，对应的应变误差分别为417.07 με，98.09 με和51.86 με。考虑到单斜坡法的定位是一种快速的测量方法，对准确性没有过高要求，基本上可以认为信噪比不小于25 dB时单斜坡法的准确性能满足一般的要求，当然，这时候也要求νB-ν0>0。考虑到一定准确性要求下，不同布里渊频移(布里渊频移与工作点频率差距)时对增益信噪比的要求不同，本文中通过计算也给出了3 MHz(60 με)误差、不同布里渊频移时的临界信噪比，如图 8所示。根据架空线路沿线布里渊频移的大致分布以及该图, 即可获得满足准确性要求时对工作点处增益信噪比的要求。
图 8 MHz误差对应的临界信噪比
Figure 8. Critical SNR corresponding to an error of 3 MHz
下面采用第4节中的单斜坡法算得光纤沿线布里渊频移误差验证前面的分析。给出了光纤沿线布里渊频移与工作点差距(见图 9a)。图 9b中给出了工作点增益的信噪比(工作点由(6)式确定)以及误差为3 MHz时对应的信噪比。显然，随着光纤位置逐渐靠近尾端，信噪比小于临界值的布里渊谱的概率逐渐增大。图 9c中给出了工作点增益信噪比小于临界值的概率(比例)。显然，此概率随光纤位置逐渐靠近尾端而逐渐增大，与图 3b中单斜坡法误差变化规律在定性上能很好吻合。
为了进一步验证以上分析，采用BOTDR实测了某OPGW复合光纤的布里渊谱，测量参数如下：扫频范围为10.4 GHz~11.2 GHz；入射脉冲光宽度为20 ns；扫频间隔为5 MHz；叠加平均次数为8192；采样分辨率为0.5 m。基于单斜坡法和谱拟合法计算得到光纤上布里渊频移如图 10a所示：两种方法的差距以及单斜坡法误差大于3 MHz的概率如图 10b所示。针对同样的布里渊谱，谱拟合法算得光纤上布里渊频移与工作点之差画于图 11a中；工作点处增益的信噪比以及3 MHz误差对应的临界信噪比如图 11b所示；布里渊增益信噪比小于临界值的概率与光纤位置的关系如图 11c所示。显然图 11c中曲线与图 10b中单斜坡法误差大于3 MHz的概率与光纤位置的关系能很好吻合，也基本验证了本节中分析的可靠性。由于布里渊谱测量时间与扫频点数成正比，而本案例下布里渊谱扫频点数为161，单斜坡法仅需要测量单点增益，故单斜坡法的谱测量时间仅为谱拟合法谱测量时间的1/161。两种方法计算一次布里渊频移耗时分别为86.26 μs和53.81 ms，因此前者耗时仅为后者的1/600左右。
图 10 单斜坡法与谱拟合法计算结果的比较
Figure 10. Comparison of calculation results between slope-assisted technique and spectrum fitting method
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针对大量实测布里渊谱对单斜坡法在光纤复合架空线路中光纤沿线应变测量及其适应性开展了较为系统的研究。
(1) 单斜坡法在基于布里渊散射的光纤复合架空线路沿线应变测量方面具有可行性，可使光纤沿线应变的测量时间和计算时间减少到谱拟合法的1/161和1/600左右。
(2) 随着工作点增益信噪比增加，布里渊频移误差近似成指数规律下降；随着布里渊频移与工作点频率之差的增加，布里渊频移误差先快速下降，达到谷值后略有增加，最佳工作点建议选择为(νB-ν0)/ΔνB=0.5。
(3) 工作点增益的信噪比不小于25 dB且工作点频率始终小于(或大于)布里渊频移时，该方法准确性基本能满足要求；进一步地，也可以根据得到的临界信噪比曲线粗略分析单斜坡法可能产生的误差。
基于斜坡法的智能化架空线路应变快速感知
A fast strain sensing for intelligent overhead line based on slope-assisted technique
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摘要: 为了提高输电线路状态感知实时性, 将单斜坡法和基于伪Voigt模型的最小二乘谱拟合法用于架空线路复合光纤应变的测量, 基于实测布里渊谱系统, 研究了工作点增益的信噪比和布里渊频移对单斜坡法准确性的影响。结果表明, 随着工作点增益信噪比增加, 布里渊频移误差近似成指数规律减小; 随着布里渊频移与工作点频率之差的增加, 布里渊频移误差先快速下降, 然后略有增加; 当工作点处布里渊增益的信噪比不小于25 dB且工作点频率始终小于(或大于)布里渊频移时, 单斜坡法应变误差小于60 με; 根据不同布里渊频移下60 με对应的临界信噪比, 可插值获得不同情况下对应的临界信噪比; 单斜坡法的谱测量时间和计算时间分别为谱拟合法的1/161和1/600左右。该工作为提高智能化光纤复合架空线路态势感知实时性奠定了基础。Abstract: In order to improve the real-time performance of state sensing, the slope-assisted techniqueand the least-squares spectrum fit method based on the pseudo-Voigt model were introduced into the strain measurement of optical fiber composite overhead lines. The programs about the least squares spectrum fitting method and the slope-assisted technique based on the pseudo-Voigt model were written and applied to the strain measurement along an optical fiber composite overhead line. Based on the measured Brillouin spectra, the influence of the signal-to-noise ratio (SNR) of the working point gain and the Brillouin frequency shift (BFS) on the accuracy of the slope-assisted technique was systematically investigated. The results reveal that the BFS error decreases exponentially with SNR. The BFS error decreases rapidly and then increases slightly with the difference between BFS and working point frequency. The strain error of the slope-assisted technique is less than 60 με when the SNR of Brillouin gain at the working point is not less than 25 dB and at the same time, the frequency at the working point is always less or larger than the BFS. In addition, the corresponding critical SNR of 60 με is presented for different BFSs, and the critical SNR corresponding to different cases can be obtained by interpolation. The measurement time and computation time of the slope-assisted technique are about 1/161 and 1/600 of that of the spectrum fitting method, respectively. The work provides a reference for improving the real-time performance of sate sensing of intelligent optical fiber composite overhead lines.
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图 2 布里渊频移与典型工作点布里渊增益的关系
Figure 2. Relationship between Brillouin frequency shift and gain
图 3 单斜坡法与谱拟合法计算结果的比较
a—两种方法的计算结果b—两种方法的计算结果之差c—两种方法的计算结果(光纤头部) d—两种方法的计算结果(光纤尾部)
Figure 3. Comparison of calculation results between slope-assisted technique and spectrum fitting method
a—calculation results by two methods b—difference in calculation results by two methods c—calculation results by two methods of head of optical fiber d—calculation results by two methods of tail of optical fiber
图 4 工作点增益信噪比对布里渊频移误差的影响
Figure 4. Influence of SNR of working point gain on Brillouin frequency shift error
图 5 布里渊频移与工作点频率之差对布里渊频移误差的影响
Figure 5. Influence of the difference between working point frequency and Brillouin frequency shift on Brillouin frequency shift error
图 6 工作点频率对布里渊频移误差的影响
Figure 6. Influence of working point frequency on Brillouin frequency shift error
图 7 增益信噪比和工作点频率对布里渊频移误差的影响
Figure 7. Influence of SNR of gain and working point frequency on Brillouin frequency shift error
图 10 单斜坡法与谱拟合法计算结果的比较
Figure 10. Comparison of calculation results between slope-assisted technique and spectrum fitting method
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